Метод наложения
Метод наложения, вытекающий из принципа наложения (суперпозиции) или независимости действия сил в линейной системе, можно применять для определения токов и напряжений на отдельных участках цепи, в которой одновременно действует несколько ЭДС.
Сущность принципа заключается в том, что ток в ветви цепи с сопротивлениями, которые не зависят от токов и напряжений, равен алгебраической сумме частичных токов, создаваемых в этой ветви всеми поочередно действующими ЭДС. Проводя расчет с применением принципа наложения (суперпозиции), вначале полагают, что в цепи действует только первая ЭДС Е1. Все сопротивления цепи, включая и сопротивления источников, ЭДС которых приравниваются нулю, остаются неизвестными. Для такой цепи находят частичные токи во всех ветвях. Затем расчет повторяют, при этом полагают, что действует только вторая ЭДС Е2. Аналогично расчеты производят поочередно для всех источников.
Для каждой ветви получается столько частичных токов, сколько источников содержит цепь. Алгебраическая сумма этих частичных токов равна току 
в ветви при одновременном действии всех источников:
, (1.32)
где 
- частичные токи.
Пример 3.
Найти токи в ветвях схемы рис. 1.17.
Рис. 1.17. Схема цепи, рассчитываемая с использованием метода наложения
1. Определим токи в схеме, в которой действует только источник ЭДС E (рис. 1.18):
Рис. 1.18. Схема цепи, рассчитываемая с использованием метода наложения, в которой
действует только источник ЭДС
.
2. Определим токи в схеме, в которой действует только источник тока J (рис. 1.19):
Рис. 1.19. Схема цепи, рассчитываемая с использованием метода наложения, в которой
действует только источник тока
.
3. Зададимся направлением токов в ветвях исходной схемы и найдем их как алгебраическую сумму токов от ЭДС E и источника тока J:
